磁选过程希望离开磁极表面等距离各点的磁场强度近于相

，使平行于极面运动的所有磁性颗粒都受到均等的磁力，不致

于某些点磁力弱而使磁性颗粒损失于尾矿中。这就要求磁场强

，不随y而变，即磁力线在 y方向上的分布应均匀，这只在 α

随x变才能达到。

为满足上述条件，必须：一，极头形状应按等磁位线决定，

得磁力线垂直极面；第二，极宽与极间隙宽之比要适当。

根据捷尔卡奇等人的研究认为，极头完全按等磁位线决定比

困难。一般可令极头圆弧半径r=0.4S（S———极距），极宽与

间隙宽之比值为1.0耀1.5。

［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N

e

阶列阵后再

加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。

式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。

这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题

式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为

J

Ai

=0 （i=1，2，…，N0）

13一章 磁选理论

根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和

德华相互作用势能VA：

VT=VR+VA （9

对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展

立了磁絮凝理论模型，其总势能为

VT=VR+VA+Vm （10

中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。

基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到

宜分选的分散状态。

强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的

散作用机理可以归纳为以下几点：