圆柱形螺线管磁系及其在 0耀 R2间场强的分布规律如图1

示。

由于分选腔内在径向0耀R1范围内场强B1是均匀的，所以B

f（R）曲线在此段是水平线；在分选腔外导体所占据的空间内，

R1耀R2范围内，随着 R的增大，由于在 R处产生磁通的安匝

线性地减少，使该处的场强也线性地减小，故 B=f（R）曲线在

段为斜直线。

由R=R1时，B=B1；R=R2时，B=0；得出在 R1耀R2之间

强的分布式

确定线圈尺寸后，根据磁选工艺的要求，可以初步确定磁系

结构，从而可以决定磁路长度。磁路长度是特性验算时所需要

基本数据。

特性验算的目的，是验算原计算的磁势是否满足要求？原确

的分选空间的磁场强度是否能达到？线圈的温升是否在允许范

内？

8.1 线圈磁势的验算

验算线圈磁势是在线圈电压及匝数已定的情况下，先求出线

电阻，然后根据电路欧姆定律确定线圈电流，再计算磁势，此

势应大于或等于原计算的磁势。

由图1及前述工作原理可知，本机的关键部件及设计重点均

系部分，特别是鞍形线圈部分。在本文以前，高梯度磁选的

设计还没有突破传统的磁路设计范畴。在设计磁系的核心部

——鞍形线圈时，常常用下式确定其磁势，即所需安匝数。

IN=σHδ/0.4π （1）

H———设计要求的场强；

δ———分选空间高度；

σ———漏磁系数。

理论分析可知，σ不仅涉及到漏磁，也与铁铠消耗的磁势有

因而是较广义的漏磁系数，有时也称为放大系数。漏磁系数

确定是很困难的，以前的设计者只能凭经验来选择。然而，σ

系设计中非常关键的一个参数，σ 过小，磁系达不到设计场

σ过大，则会导致制造成本和能耗的增加。