图5 矩形介质角点的B值与切面长宽比的关系曲线图5表示矩形介质角点的 B值与介质切面长宽比关系。由图可见，角点上的与介质切面长宽比基本呈线性关系。长宽比越大，越大。当 B0 一定时，欲到大的磁捕集力需用长宽大的介质；因为介质切面长比增大时，内部退磁场减，从而使介质磁化增强。图6表示在 B0方向距介表面不同距离时各点磁场力BydBydy（取网格线i=62上点的BydBydy为代表）的变化。随离介质表面距离的增大磁场磁力先是急剧下降，而后变化缓。L/W越大，在磁场中一定点所产生的磁场磁力越大，L/W=7，其介质表面的磁场磁力是L/W=1时的4.7倍。

 对于矩形钢毛，当将其轴向垂直于磁场方向置于磁场中并研

究其中间区段的磁场特性时，可以忽略其两端的边缘效应而将问

题理想化为两维场进行研究。

有限差分法原则上是用于求解闭合场域内函数数值解的方

法

［4］

。由于钢毛对周围磁场的影响从理论上说可涉及无穷远，因

而所论场域应是无穷大的非闭合场域；为了对所研究的问题进行

有限差分运算，须先合理地给定闭合边界并确定边界条件。

图1 场域边界确定图

现以单丝介质为例进行研究。

对于图 1所示的单丝介质，abcd

为其横切面，在其周围对称地取

定足够大的场域边界 ABCD，使磁

化后的 abcd对周界 ABCD及其以

外区域的影响变得很小以致可以

忽略。此时，ABCD周界上及其外

部区域的磁场已接近均匀的背景

磁场 B0。于是，周界 ABCD上的

边界条件可分段给出为

（3）分散剂与颗粒生成络合物，被络合物层包裹的颗粒之

间，及这些颗粒与溶液中其他络合物之间产生同性排斥。

例如，利用聚酰胺合成的聚合物可对辉铜矿进行选择性分

散

［8］

，其作用机理是其与 Cu

2+

生成了稳定的选择性络合物的聚

合物，包有络合物的聚合物层的颗粒之间，以及这种颗粒与溶液

中的其他络合物之间，以及这种颗粒与溶液中的其他络合物之间

产生电荷排斥能力。

（4）分散剂的分子或离子对颗粒选择性吸附；吸附后产生水

化膜效应使颗粒分散。

水玻璃对分散菱锰矿的机理即是依靠菱锰矿对 HSiO

-

3 选择

性吸附，吸附后产生亲水膜故可稳定分散。