在细粒矿物湿式高梯度磁选过程中，除磁力与水动力之外，
粒间及颗粒与介质间的表面力起着主要的作用。调整矿浆 pH
改变矿粒表面电位及双电层，进而改变了系统的静电作用，并
此影响着系统的总相互作用能。王燕民等研究了在粒度小于
μm的赤铁矿与石英混合物的高梯度磁选中pH的影响。通过
不同的pH，算出不同矿浆pH时颗粒间及颗粒与介质间静电交
互作用能
本文详细地介绍了有限元法及预估反算法计算铠装螺线管内
点场强，进而确定漏磁系数 σ。实测结果表明，理论计算值与
测值吻合。
在铠装螺线管磁系设计研究时，以往对漏磁系数 σ 的确定，
计者常凭借经验来选择。然而，σ 是磁系设计中很关键的一个
数，σ过小，磁系达不到所要求的场强；σ过大，则会导致制造
本和生产时能耗的急剧增大。由此可见，采用更为合理可靠的
法来确定漏磁系数σ，将设计者从仅仅依赖于经验的困境中解
出来，是磁系设计研究的重要课题。
研究表明，可采用有限元法及预估反算法，精-确地计算螺线
内腔中点场强及其他各点场强，并由此可确定该磁系的漏磁系
σ，进而进行磁势的设计计算。
实验室螺线管磁体示意见图4。有关计算数据如下：内半径
a1=2.1cm，外半径 a2=10cm，线圈高 δ =18cm，总匝数 N=
2708匝，充填率λ =0.65。螺线管采用电工纯铁铠装，铁铠厚度
为1.5cm。计算时三角剖分步长为0.1cm。
按照上述的原理和步骤，分别计算电流密度 ρ 为 223.8，
191.0，159.0，127.0，95.5，63.7A/cm
2
时该螺线管内腔的场强
分布，求得分选腔中点（场强最-大点）的场强值，见表1和图5
