I———介质丝中通过的电流强度，A；

η———流体绝=对黏度，Ns/m

2

；

a———介质丝半径，m；

vm———磁力速度，m/s。

通过调节介质丝电流而改变磁力速度，使 vm/vo达到某一适

。另外，当介质在磁场中有微弱电流变化时，介质丝会发生

振动，因此带电介质高梯度磁选机具有很高的选择性。莲田

描述了一种连续式高梯度磁选机，将铁磁性介质丝通以微弱

流电使之振动，可连续地进行磁性粒子的分离回收。但这种

丝必须很好地绝缘，且排列十分有序，因此结构复杂。

（4）磁介质振动和矿浆脉动。脉动高梯度磁选机利用流体的

，增大了矿粒与磁介质丝的碰撞几率，同时脉动力把夹杂在

物中的非磁性颗粒清洗出来，有利于颗粒的选择性捕集，此

备在国内已成功地应用于微细粒赤铁矿的回收。

由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当

匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根

（1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线，

的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规

和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常

它与电流密度或磁势无关。

当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。

 对于矩形钢毛，当将其轴向垂直于磁场方向置于磁场中并研

究其中间区段的磁场特性时，可以忽略其两端的边缘效应而将问

题理想化为两维场进行研究。

有限差分法原则上是用于求解闭合场域内函数数值解的方

法

［4］

。由于钢毛对周围磁场的影响从理论上说可涉及无穷远，因

而所论场域应是无穷大的非闭合场域；为了对所研究的问题进行

有限差分运算，须先合理地给定闭合边界并确定边界条件。

图1 场域边界确定图

现以单丝介质为例进行研究。

对于图 1所示的单丝介质，abcd

为其横切面，在其周围对称地取

定足够大的场域边界 ABCD，使磁

化后的 abcd对周界 ABCD及其以

外区域的影响变得很小以致可以

忽略。此时，ABCD周界上及其外

部区域的磁场已接近均匀的背景

磁场 B0。于是，周界 ABCD上的

边界条件可分段给出为