由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当

匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根

（1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线，

的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规

和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常

它与电流密度或磁势无关。

当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。

20世纪70年代以来，高梯度磁分离技术在微细粒物料分离

域崭露头角，引起各国有关部门的重视。实现高梯度磁分离的

键在于采用能产生高磁场梯度的钢毛介质，因此，揭示各种钢

介质的磁场分布特性，是深入研究高梯度磁分离理论的基础。

用聚磁钢毛的切面呈矩形、圆形和椭圆形。国外学者曾用解析对单丝圆切面钢毛的磁场特性做了较详细的研究［1］，并在此基上建立各种理论数学模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集过程的质。然而，上述研究都以圆切面钢毛为对象，没有考虑介质切面形状效应，而且都是局限于对孤立的单丝介质的研究，没有涉实用中多丝钢毛介质间的相互影响所引起的磁场特性的变化。

3.5 矿浆流态

Vm/Vo（磁力速度与矿浆流速之比）是高梯度磁选捕集方程中

的一项重要因子，决定了高梯度磁选机运行情况的好坏。当磁介

质、场强、被分选物料性质等因素确定后，Vm 是定值，此时Vo对

磁选结果起主要作用。研究表明，矿浆低速流过磁介质时，矿粒

都在磁介质丝的正面得到捕获，这时料流对粒子的拖曳力不够

大，一些非磁性颗粒难免与磁介质丝碰撞而夹杂到磁性颗粒中

间，从而形成机械夹杂。当矿浆流速加大到一定程度时，矿浆将

在介质丝的背面产生漩涡，此时料流的拖曳力较大，颗粒很难在

磁介质丝正面捕集，非磁性颗粒因不受磁力而直接被料流带走，

这就是所谓的涡流高梯度磁选，涡流磁选大大提高了高梯度磁选

的选择性。但在大流速的情况下，为达到理想的回收率，必须增

大磁场，以使磁力大于流体拖曳力。

86